1樓：下蛋下蛋總是下蛋
物體由於外因（受力、溼度、溫度場變化等）而變形時，在物體內各部分之間產生相互作用的內力，以抵抗這種外因的作用，並試圖使物體從變形後的位置恢復到變形前的位置。
在所考察的截面某一點單位面積上的內力稱為應力。同截面垂直的稱為正應力或法嚮應力，同截面相切的稱為剪應力或切應力。
正應力與剪應力
同截面垂直的稱為正應力或法嚮應力，同截面相切的稱為剪應力或切應力。應力
會隨著外力的增加而增長，對於某一種材料，應力的增長是有限度的，超過這一限度，材料就要破壞。對某種材料來說，應力可能達到的這個限度稱為該種材料的極限應力。極限應力值要通過材料的力學試驗來測定。
將測定的極限應力作適當降低，規定出材料能安全工作的應力最大值，這就是許用應力。材料要想安全使用，在使用時其內的應力應低於它的極限應力，否則材料就會在使用時發生破壞。
有些材料在工作時，其所受的外力不隨時間而變化，這時其內部的應力大小不變，稱為靜應力；還有一些材料，其所受的外力隨時間呈週期性變化，這時內部的應力也隨時間呈週期性變化，稱為交變應力。材料在交變應力作用下發生的破壞稱為疲勞破壞。通常材料承受的交變應力遠小於其靜載下的強度極限時，破壞就可能發生。
另外材料會由於截面尺寸改變而引起應力的區域性增大，這種現象稱為應力集中。對於組織均勻的脆性材料，應力集中將大大降低構件的強度，這在構件的設計時應特別注意。
物體受力產生變形時，體內各點處變形程度一般並不相同。用以描述一點處變形的程度的力學量是該點的應變。為此可在該點處到一單元體，比較變形前後單元體大小和形狀的變化。
單位：pa，psi
拉應力與壓應力
一個圓柱體兩端受壓，那麼沿著它軸線方向的應力就是壓應力。壓
應力就是指使物體有壓縮趨勢的應力。 不僅僅物體受力引起壓應力，任何產生壓縮變形的情況都會有，包括物體膨脹後。 另外，如果一根樑彎曲，不管是受力還是樑受熱不均而引起彎曲，等等，彎曲內側自然就受壓應力，外側就受拉應力。
其實，拉應力表示正值的正應力，壓應力表示負值的正應力。
應力的單位為pa。
1 pa=1 n/m2
工程實際中應力數值較大，常用mpa或gpa作單位
1 mpa=10^6pa
1 gpa=10^9pa
2樓：深海里淡水魚
第一個類比是對的：電場強度就象重力加速度。
第二個類比不對：應該是mgh/m=gh，即電勢就象gh（稱作”重力勢“）。
電場強度和電勢是分別從兩個角度來描述電場的性質的：
電場強度從電場的力的性質的角度來描述電場，即電場對放入其中的電荷有力的作用，作用力的大小f＝qe，引入電場強度的目的就是要清楚電場中不同的點對電荷的作用情況，以便進一步討論電荷在電場的運動情況。
電勢則從能量的角度認識電場。電荷在電場中具有能量（就象物體在重力場中具有重力勢能），關鍵上掌握電場力做功與電荷電勢能的變化的關係，類比重力做功重力勢能減小可知：電場力做功，電荷的電勢能減小，電場力做了多少功，電荷的電勢能就減小多少；相反，電場力做負功（或電荷克服電場力做功），電荷的電勢能增加，電場力做了多少負功，電荷的電勢能就增加多少。
且w＝qu。
重力勢是一個等效電勢的概念，意思是重力勢能與物體質量的比值。使用物理中用比值定義物理概念的方法。
電場中的場強（力的性質）只與場源電荷（產生電場的電荷）和電場中的位置有關，與試探電荷無關。當場源電荷變化時，電場某點的場強一般要變；但當試探電荷變化或試探電荷在電場中的位置變化時，電場中各點的場強不變（因為與試探電荷無關）。
什麼是應力場強
3樓：匿名使用者
應力現象基本歸納應力分類有正(面)應力和剪(切)應力
拉應力是正(面)應力的正值,使得物體內部有被拉伸的趨勢
壓應力是正(面)應力的負值,使得物體內部有被壓縮的趨勢
而剪下應力以平行正面的某個角度向量,使得物體有沿著本角度斜切的趨勢
所有應力在物件規定某個方位的座標體系下都是向量
但物體沒有受到外力,而因為熱脹冷縮的關係,也會使得物體內部也有相互作用的不均等
故而也存在應力,並且無論是否受力或同時熱脹冷縮,應力在物體的不同部位和角度是不同的
所以應力分佈於物體的任何一處
我不知道有沒有應力場強的說法,如果有,那就是物體內部應力的分佈所有集合形成的"場"
類似於基礎物理學中的電場和磁場的說法,等同於"力場"之類的概念吧
或者說變形趨勢分佈場
但是物體材料能承受的相對破壞後果的極限應力,就叫抗破壞強度
比如被拉最大彈性變形的應力就叫彈性抗拉強度,大於此值就發生塑性變形
被拉彈性變形後發生塑性變形的最大值叫做塑性抗拉強度,大於此值就發生拉斷
諸如此類,大都分為彈性變形和塑性變形,一般將彈性變形抗x強度稱為抗x強度
但不限於基本分類(拉,壓,剪下)
存在變形的組合形態考慮
有彎曲,彎曲時一側受壓一側受拉,對應的強度叫做抗彎強度,同時也區分彈性和塑性,下同
扭曲,物體內部發生端面的剪下變形趨勢但不均等,其面積上的均值對應的叫做抗扭強度
等複雜變形
物體發生相應變形的趨勢,有相應的應力分佈,而在物體不同部分時的強度不同,導致可能因為物體形狀而存在最為脆弱的地方.
以上強度是以物體單次或較長時間的一次實際屈服強度,在實際中遇到反覆交變應力存在的情況,使得即是在低於單次強度的應力時,有一定的壽命保持不被破壞,而超過壽命發生損壞
這樣的情況將他歸納為對應的疲勞強度(相應強度和壽命的綜合值)
同理也有分佈值,應該就是你題目所指的意思
對應的斷裂,可以有拉斷,壓斷(斜切為表現),剪下斷,扭斷,彎端等
什麼是全應力
4樓：春風化雨時
岩石全應力應變曲線
亦稱“應力-應變圖”。表示材料在外力或外因變化的作用下,應力與應變變化特徵的曲線。
全應力應變曲線，表徵了岩石從開始變形，逐漸破壞，到最終失去承載能力的整個過程。根據岩石的變形把全應力應變曲線分為6個階段， 各個階段的特徵和反映的物理意義如下：
（1）oa段，應力緩慢增加，曲線朝上凹，岩石試件內裂隙逐漸被壓縮閉合而產生非線性變形，解除安裝後全部恢復，屬於彈性變形。
(2) ab段，線彈性變形階段，曲線接近直線，應力應變屬線性關係，解除安裝後可完全恢復。
（3）bc段，曲線偏離線性，出現塑性變形。從b點開始，試件內部開始出現平行於最大主應力方向的微裂隙。隨應力增大，數量增多，表徵著岩石的破壞已經開始。
（4）cd段，岩石內部裂紋形成速度增快，密度加大，d點應力到達峰值，到達岩石最大承載能力。
（5）de段，應力繼續增大，岩石承載力降低，表現出應變軟化特徵。此階段內岩石的微裂隙逐漸貫通。
（6）殘餘強度。強度不再降低，變形卻不斷增大。
5樓：藍逍遙
全應力所在平面上的切應力和正應力的和。
什麼是mises應力
6樓：匿名使用者
即米塞斯應力，第四強度相當應力。對於絕大多數塑性材料是需要用這個進行強度
校核的。公式為：σ=(1/2(σ1-σ2)^2+(σ2-σ3)^2+(σ3-σ1)^2)^(1/2)。
彈性體所受的外力可以分為體力和麵力兩種。作用於彈性體上的重力、電磁力等超距力稱為體力。單位體積上的體力記作 ，也可以按極限定義為力。
力是物體對物體的作用，力不能脫離物體而單獨存在。兩個不直接接觸的物體之間也可能產生力的作用。
7樓：阿莜
von mises 應力是基於剪下應變能的一種等效應力。值為(((a1-a2)^2+(a2-a3)^2+(a3-a1)^2)/2)^0.5。
其中a1,a2,a3分別指第
一、二、三主應力，^2表示平方，^0.5表示開方。其大概的含義是當單元體的形狀改變比能達到一定程度，材料開始屈服。
von mises準則是馮·米塞斯於2023年提出的一個屈服準則。von mises準則是一個綜合的概念，其考慮了第
一、第二、第三主應力，可以用來對疲勞，破壞等的評價。是彈塑性力學裡的一個力學概念。
8樓：匿名使用者
1.1 外力
彈性體所受的外力可以分為體力和麵力兩種。作用於彈性體上的重力、電磁力等超距力稱為體力。單位體積上的體力記作 ，也可以按極限定義為
(1.1)
其中點 總在體積為 的微元之中， 是該微元上體力的合力。
彈性體與其它物體接觸的面上，受有外界給它的力，稱為面力，例如流體的壓力、固體間的壓力和摩檫力等。
1.2 內力
在外力的作用下，彈性體內部的分子的初始狀態發生變化，產生了分子之間的附加力，這種力稱為內力。分子之間的內力作用距離很小，這種性質稱為“短程性”。為顯示內力，在彈性體內部過某點p作一小面元 ，
面元兩側分別記作a和b（圖3.1a,b）。在圖3.
1a中，向量 表示b部分通過面元 對a部分的作用力，在圖3.1b中，向量 則表示a對b的作用力。內力僅通過面來作用是由於它的“短程性”所致。
按newton第三定律， 和 的大小相等、方向相反、作用在不同的部分上。按cauchy的說法，將稱 或 為應力向量。當 收縮至p點時，也可以用形如（1.
1）式的極限來定義應力向量，我們仍記作 。顯然， 不僅與p的位置有關也與面元 的方向有關。
（a） （b）
圖3.1
1.3 六面體上的應力
為顯示應力與方向有關，在彈性體內某點p的鄰域內作一小六面體元，它的六個表面分別與座標面平行，其中三個表面的外法向與座標法向 （ ）分別相同，其餘三個表面的外法向則分別與座標方向相反（圖3.2）。
六面體外部關於外法向為 和 面上的應力向量，分別記為 和 （ ＝1，2，3）。將 在標架 上進行分解（圖3.2a），得
圖3.2
（1.2）
式（1.2）中含有9個分量，可以排成一個矩陣 ，
＝ （1.3）
其中 、 、 稱為正應力， 、 、 、 、 、 稱為剪應力。
引入記號 （1.4）
下面的1.5段中將證明 為張量，它是彈性力學中的一個重要的物理量，稱為應力張量, 所對應的矩陣如（1.3）所示。式（1.2）的指標形式為
（i=1,2,3） （1.5）
這裡 的第一個腳標 與 所在的面的外法向 相對應，第二個腳標表示 在 方向上投影。對 則在標架 中進行分解（圖3.2b），
（i=1,2,3） （1.6）
（1.5）和（1.6）表明，對 其投影的正方向為 ， 其投影的正方向為 ，這種規定雖屬人為，卻與通常的拉伸為正、受壓為負的習慣一致，對今後的應用將帶來方便。
1.4 斜面上的應力
在彈性體內某點p附近作一微四面體元pabc，其中pbc、pac、pab三個表面分別平行於相應的座標面。表面abc的外法向為 。表面abc上所受的平均應力為 （圖3.
3）。四面體pabc上所有外力的合力為零，故有
(1.7)
其中 、 、 ； 、 、 ； 、 、 分別為面pbc、pac、pab上的平均應力， 、 、 是 的分量， 、 、 為四面體pabc內的平均體力， 、 、 、 分別為面pbc、pac、pab、abc的面積， 為四面體pabc的體積。
圖3.3
按解析幾何可知
（1.8）
其中（ ，h為點p至斜面abc的高。將(1.8)代入（1.7），約去 ，並令
，可以得到斜面應力公式
(1.9）
在（1.9）中的 和 （ ）諸量都是先在各相應面上取平均，當 時，它們都與所取四面體微元無關。座標形式的斜面應力公式（1.9）的指標形式和整體形式為
（i=1,2,3） (1.10)
(1.11)
式（1.9）－（1.11）表示出在點p截面上應力 與點p和法向 的關係，它表明應力張量 足以表徵一點的應力狀態。
斜面應力公式另一用途是表示彈性力學邊值問題的應力邊條件（見第五章）。
1.5 應力張量
除標架 外，考慮一個新標架 ，新舊標架的關係為 ，
（ =1,2,3） （1.12）
過點p作法向為 的截面，其上的應力向量為 ，將它投影到截面的法向 和切向 ，分別記為 和 ，有
（1.13）
類似的有 的表示式，可以將這些公式統一寫成
，（i,j=1,2,3） （1.14）
量 是法向為 截面上的應力向量在 上的投影， 的這個力學解釋與量 的意義一致，僅座標系不同。也就是說，具有明確力學意義的量 在不同座標系下服從關係式（1.14），而它恰是關於變換（1.
12）係數的二次齊次式，因此由（1.4）所定義的 為張量
什麼是應力腐蝕，什麼是應力腐蝕 20
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